前面會商的自由振動是體系僅僅受到初始鼓勵而發(fā)生的 振動,即一次性得到必需的能量輸進
，體系的振動特色由系 統(tǒng)自己的固有特征(質(zhì)量
、彈性剛度和阻尼) 來決議
。它對 于我們從體系的內(nèi)因往相識振動的特色是必要的
。
一般說
，這種振動
，因為鼓勵能量有限，而且因為體系能量的耗費, 振幅會逐漸衰減
，終極將完整休止,對裝備是不會造成損壞 的
。
我們更關(guān)懷的是影響裝備正常運行的那些異常振動，如 逼迫振動造成的共振
，自激掉穩(wěn)等
。
體系在外部連續(xù)不斷的周期性鼓勵力作用下，發(fā)生的振 動稱為逼迫振動
。
這類振動
，其振動能量是由體系以外的激 勵不停提供的,振動進程的特色不僅與體系自身固有特征 (質(zhì)量、彈性剛度
、阻尼) 有關(guān)
，還與鼓勵的性子(鼓勵頻 率和幅值) 有關(guān)。
振體位移到達較年夜值的時光與鼓勵力較年夜值的時 間是不同的,兩者間存在一個相位差q,相位差q由式(2-55) 計算
。
由式可見相位差與頻率等到阻尼比有關(guān)而與 振動體系的初始前提無關(guān)
。
相位差存在的前提取決于體系是 否有阻尼,阻尼為零,鼓勵與相應(yīng)之間就不存在相位差。以 阻尼為參變量
，依據(jù)式作出q和u的關(guān)系曲線稱為 相頻曲線
。
空壓機轉(zhuǎn)子不服衡引起的振動可以作為這種逼迫振 動的一個例子。
轉(zhuǎn)子的不服衡水平凡是用偏疼距e 與等效質(zhì) 量m的乘積me 表現(xiàn)
，電機基本一般都具有彈性和阻尼,當(dāng) 轉(zhuǎn)子以角速率o,滾動時
，將發(fā)生離心力meco,逼迫電機 振動。
設(shè)空壓機只在鉛垂標(biāo)的目的上下振動
，則現(xiàn)實構(gòu)造可以簡 化成單自由度體系
。
其自由 振動衰減部門只是瞬態(tài)進程，可略往不計,而另一部門穩(wěn)態(tài)進程即強 迫振動部門可寫為:的振幅很小
，靠近于零
。
不亂逼迫振動的樹立需有一個進程，即阻尼自由振動由 發(fā)生到消散的進程
，過度過程振動波形由阻尼自由振動波形 和逼迫振動波形迭加而成
。
典范的過度過程波形如圖 所示。它們是在現(xiàn)實構(gòu)造振動中和測振儀器事情進程中常常 泛起的
。
來源：復(fù)盛空壓機
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發(fā)布日期：05-23
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