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空壓機(jī)資料和零件的強(qiáng)度

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空壓機(jī)資料的強(qiáng)度和零件的強(qiáng)度

，兩者之間的區(qū)別在于: 零件因?yàn)榫哂懈黝惛鳂拥耐庑危且栽谒鼉?nèi)里的應(yīng)力的散布是不平均的, 以是
，在用彈性資料制成的空壓機(jī)零件里，當(dāng)氣力作用在它上面時(shí)可以 望到應(yīng)力的從頭分配
，同時(shí)在應(yīng)力較年夜的處所會(huì)發(fā)生塑性變形, 但在良多種情形下
，這并不克不及使零件損壞
。

在用脆性資料制成的 零件里，因?yàn)椴豢瞬患鞍l(fā)生塑性變形(或者塑性變形很小)

，是以在它 內(nèi)里只要發(fā)生應(yīng)力散布不平均的征象，便會(huì)使得應(yīng)力較年夜的區(qū)域 發(fā)生損壞
。

在拉伸時(shí)，應(yīng)力和變形之間的關(guān)系如圖30所示

。

如果把氣力P加在長(zhǎng)度為l

、上端固定的梭性桿上（圖30）
， 則此桿將伸長(zhǎng)某一數(shù)目△l
。

應(yīng)用實(shí)驗(yàn)的方式獲得：在某一固定范疇內(nèi)，△l所加的拉力P成正比

。

空壓機(jī)材料

氣力和因?yàn)樗鸬纳扉L(zhǎng)之間的關(guān)系可以用虎克定律的公式來(lái)標(biāo)示

，即：△l=Pl/EF
，（IV，1）式中△l——桿的伸長(zhǎng)
，公分
；

P——作用在桿上的氣力

，公斤
；

l——桿的長(zhǎng)度

，公分
；

F——垂直于桿中央線的斷面的本來(lái)面積（拉伸前）

，公分2
；

E——制作零件的資料的拉伸彈性模數(shù)，公斤/公分2

。

如果以ε=△l/l表現(xiàn)把持器的相對(duì)伸長(zhǎng)度，以α=P/F表現(xiàn)應(yīng)力

， 則方程式（IV
，1）可改寫(xiě)成如下的情勢(shì)：α=ε*E
。（IV,2）

方程式(IV,1)和(IV,2）不僅合用于拉伸

，同時(shí)也合用于壓 縮；在緊縮的情形下，ε稱為相對(duì)緊縮度
，△l稱為總緊縮長(zhǎng)度， α則稱為壓應(yīng)力
。

E的倒數(shù)

，及α=1/E
，稱為資料的彈性系數(shù)
。

方程式(IV ,2)乃是一條斜坡即是E的直線方程式

。是以，E 便是直線α=f(ε)對(duì)付軸ε所形成的傾斜角度的正切
。

這種比例性:在空壓機(jī)載荷作用下只維持到一個(gè)固定的所謂比例極限的應(yīng)力值

， 跨越這個(gè)應(yīng)力值以后
，應(yīng)力和相對(duì)伸長(zhǎng)度之間的關(guān)系便變得更龐雜 了
。

直線OA(參閱圖30)表現(xiàn)應(yīng)力和變形之間成正比的一段直線 (虎克定律);分開(kāi)點(diǎn)A 后可望到有一些脫離虎克定律的誤差

。

點(diǎn)A是一個(gè)跨越了它虎克定律便不合用的極限，是以對(duì)應(yīng)于點(diǎn) A的應(yīng)力稱為比例極限

。

在點(diǎn)B處桿不需增添很年夜的應(yīng)力它 的伸長(zhǎng)度便會(huì)發(fā)生忽然的增添

。這種征象稱為資料的屈從征象。