1.空壓機(jī)復(fù)盛疊式輪回
復(fù)禿式輪回是兩個(gè)(或兩個(gè)以上) 不同工質(zhì)輪回的疊合;
其與兩級(jí)緊縮輪回比擬的長(zhǎng)處是可以應(yīng)用不同工質(zhì)合用于不同溫度范疇的特色，由此可事情于高、低溫暖源褪差更年夜的場(chǎng)所
。
例若有些既須要制寒又須要供暖的情形之下; 毛病是一個(gè)空壓機(jī)利用兩種
，顧比力貧苦
。
桑式輪回的中間溫度對(duì)兩輪回各自的機(jī)能參數(shù)影響很年夜
，但總的供暖系數(shù)隨中間溫度 的變化卻比力小
。
圖中因此R12或R22為第一輪回工質(zhì)
，以R11或R21或 R 12B1作第二輪回工質(zhì)計(jì)算而得的成果
。
2.空壓機(jī)勞倫茲輪回
勞倫法輪回由兩個(gè)等熵進(jìn)程
，與兩個(gè)可逆的變溫進(jìn)程所構(gòu)成，與卡諾循 當(dāng)供暖量相等時(shí)勞倫茲輪回的供暖系數(shù)要年夜I 比擬,在筋高溫度與較低溫度雷同的前提下
， 卡諾輪回供暖系數(shù)值;
這可從圖中直觀地予以證實(shí)
，由于勞倫茲輪回的吸暖量年夜于卡諾循 環(huán)吸暖較，當(dāng)吸暖顯相等時(shí)勞倫茲輪回所耗費(fèi)的功必然小于卡諾輪回耗費(fèi)的功
。
倫強(qiáng)輪回的供暖系數(shù),可近似地以為T(mén)hm
、T一兩變溫進(jìn)程的均勻溫度值。
在現(xiàn)實(shí)暖聚體系中
，作為暖源的傳暖介質(zhì)溫度是不停變化的
，低溫暖源介質(zhì)溫度由高變 低,高溫暖源介質(zhì)溫度由低變高。
是以,對(duì)付恒定溫度的逆卡諾輪回或朗肯輪回
，在暖交流過(guò) 雇中開(kāi)端溫差年夜厥后溫差小
，而勞倫茲輪回在暖交流進(jìn)程中溫差便比力平均，將它們表現(xiàn)在 T.S圖上可清晰地望出
，代表喪失的面積(圖中暗影線部門(mén)) 前者小于后者
。
以是，勞倫茲輪回回結(jié)起來(lái)有三個(gè)長(zhǎng)處;理論供暖系數(shù)高; 暖交流喪失小; 答應(yīng)有較年夜 的溫升
。
可是
，要實(shí)現(xiàn)勞倫茲輪回并不容易。們工程實(shí)踐中凡是用下列方式來(lái)通近或?qū)崿F(xiàn)
。
循珠組合把一個(gè)單級(jí)緊縮輪回分成若干子輪回
，每個(gè)子輪回有一組寒凝器與蒸發(fā)器，按傳暖介質(zhì)溫度的變化紀(jì)律,響應(yīng)蓋度低的寒凝器與溫度低的蒸發(fā)器相匹配
。
此中每個(gè)了輪回的較年夜傳暖溫差均小于總輪回的較年夜值
，每個(gè)子輪回的壓力比也小于總輪回的壓力比。
理論上講
，子輪回愈多愈靠近勞倫茲輪回,但現(xiàn)實(shí)上受構(gòu)造的限定較多不宜跨越四
。
當(dāng)暖系采取多缸去復(fù)緊縮機(jī)時(shí)比力容易輪回組合,圖示即為一臺(tái)四缸緊縮機(jī)的組 合方案，此中寒凝器分成了四個(gè)而蒸發(fā)器僅分成兩個(gè)
。
來(lái)源：復(fù)盛空壓機(jī)
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發(fā)布日期：02-15
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